磁気誘導

我々は、磁場中に置かれた通電導体は、力を受けることを知っています。 その方向は、磁力線の方向とに依存する 電流の向き： 後者が既知である場合、力の方向を用いて決定することができる 左手の法則 または右ねじ。

私たちは今、この力の値を決定するかを考えてみましょう。 経験を参照します。

ロッカーの左肩の懸濁液 レバーは、スケール 線状導体ABを、それが磁力線に対して垂直になるように電磁石の極NとSとの間に配置します。 一貫して、このガイドでは、この導体に電流を測定可能な電流計やレオスタットを、含まれています。 スケールのバランスを取り、そして回路が閉じられています。 壊れたバランスウェイトAにBから送信された導体ABの電流をましょう。 それを復元するために、右カップにその重量垂直下方ワイヤーに作用する力に等しい余分raznovesokを入れなければなりません。 私たちは、今、私たちの導体を電流が変化します。 我々は、車両に作用する増加と力で電流が増加することに注意してください。 変更はする力と私たちに表示され た磁場は、 導体に作用するが、それを流れる電流に正比例しています。

これは、導体ABの長さのパワーかどうかに依存しますか？ この問題を解決するために、我々は同じ電流で異なる長さの電線をとらなければなりません。 測定は、磁界は、電流搬送導体に影響する力は、磁界中の導体の長さに正比例するということを示しています。

力、磁場、Lに配置され、通電導体に作用する - - 導体の長さとI - その中に現在のFをしましょう。

これまで見てきたように、その中の電流は、変化している導体の長さlの変化、及び力Fの大きさ

導体電流Iとの長さの力Fの比は、現在そこによらず一定です。 そのため、この比率は、磁場を特徴づけることができます。

この量は、磁気誘導または磁気誘導と呼ばれています。

定義により、磁気誘導手紙Bを表し、1は書くことができます。

B = F /（I・L）。

（1つのH /（AM）と略記する）1ニュートン/（amper˖metr）：磁気誘導システムのSI単位は1 Aの電流で導体及び長さ1mの力、名前N. 1ユニットに供される誘導電界を行います。

我々は、H 1 /（AM）= 1（V˖sek）/ m2の請求項。

1 H /（AM）= 1（NM）/（A˖m²）= 1 J /（A˖m²）= 1（V˖A˖sek）/（A˖m²）= 1（V S）/㎡。

ウェーバー（WB）と呼ばれる単位1ボルト秒。 従って、1 Wbと/ m2で又は1テスラ（T） - 磁気誘導のユニット。 一方、磁気誘導の測定エミューユニットのシステムにおいて - ガウス（G）：

1 T =10⁴ガウス。

磁気誘導- ベクトル量。 この時点での誘導ベクトルの方向は、この点を通る磁力線の方向に整列されています。

SI磁束密度-方法と同様の磁場力特性、 電界は 、電界の電力特性を表現します。

誘導磁界を知ることは、式に従って通電導体に力を算出することができます。

F = BIのL。

通電導体だけでなく電荷に異なる方向にだけでなく、特定の方向にランダムに動きます。 電荷の各々は、導体に伝達された磁気力に影響を与えます。 混沌とした動きから全ての力の総和はゼロであり、力の和は、移動と呼ばれる有向 アンペール力を。

一般に、アンペアの法則によって決定される磁界内に置か通電導体に作用する力の量：

F = BI L罪のα、前記α - 現在の方向との間の角度（I）及び磁界ベクトル（B）。

磁界誘導は、誘導のベクトルに垂直に配置された単位電流要素ごと磁場に影響を与える力に数値的に等しいです。 メディアの特性に基づいて、磁気誘導。